Высокочастотная магнитная проницаемость однослойных и многослойных нанокомпозитов (Co$_{41}$Fe$_{39}$B$_{20}$)$_{x}$(SiO$_{2}$)$_{100-x}$

Методом ионно-лучевого распыления составной мишени получены тонкие пленки однослойных нанокомпозитов (Co$_{41}$Fe$_{39}$B$_{20}$)$_{x}$(SiO$_{2}$)$_{100-x}$ при $x$ = 30–80 at.% и многослойных нанокомпозитов, состоящих из 176 пар слоев состава [(Co$_{41}$Fe$_{39}$B$_{20}$)$_{60}$ (SiO$_{2}$)$_{40}$] /[(Co$_{41}$Fe$_{39}$B$_{20}$)$_{60}$(SiO$_{2}$)$_{40}$+O$_{2}$]. Концентрационные зависимости магнитной проницаемости однослойных пленок на частоте 50 MHz характеризуются максимумом потерь в окрестности $x$ = 60 at.%, тогда как порог перколяции по статической электрической проводимости составляет $x$ = 50 at.%. Высокочастотная магнитная проницаемость пленок измерена резонаторным методом в полосе частот 0.1–10 GHz. Показано, что при переходе от однослойной пленки к многослойной структуре частота ферромагнитного резонанса смещается от 1.5 до 2.5 GHz, при этом мнимая часть магнитной проницаемости достигает значения 200, что предположительно обусловлено подавлением перпендикулярной составляющей магнитной анизотропии.