Упругое расcеяние адронов

В процессе соударения адронов высоких энергий либо происходит рождение новых частиц, либо адроны рассеиваются упруго без изменения квантовых чисел и рождения других частиц. В данном обзоре рассматриваются именно процессы упругого рассеяния адронов. Хотя неупругие процессы доминируют при высоких энергиях, сечение упругого рассеяния составляет заметную часть полного поперечного сечения, от 18 до 25 %, которая возрастает с увеличением энергии. Рассеяние происходит в основном на малые углы и проявляет специфические характеристики при б$\rm\acute o$льших углах, что позволяет понять геометрию строения сталкивающихся частиц и разнообразные динамические механизмы. За быстро спадающим гауссовым пиком, описывающим рассеяние на малые углы, следует режим экспоненциального убывания с некоторыми плечами и провалами, а потом начинается степенн$\rm\acute o$е падение. Проводится сравнение результатов различных теоретических подходов с экспериментальными данными. Даётся обзор феноменологических моделей, претендующих на описание процессов упругого рассеяния. Условие унитарности S-матрицы предсказывает появление области экспоненциального падения сечения упругого рассеяния по углу, характеризующейся наличием некоторой дополнительной подструктуры как раз между дифракционным конусом при низких передаваемых импульсах и областью степенн$\rm\acute o$го режима жёсткого рассеяния партонов при больших передачах импульса. Интерференция кулоновской и ядерной амплитуд при очень малых углах позволяет определить величину вещественной части ядерной амплитуды при таких (практически нулевых) углах. Рассмотрены также вещественная часть амплитуды упругого рассеяния на ненулевые углы и вклад неупругих процессов в мнимую часть этой амплитуды (так называемая функция перекрытия). Обсуждаются проблемы, связанные со скейлинговым поведением дифференциального сечения. Кратко описан режим степенн$\rm\acute o$го падения при наибольших передаваемых импульсах.