Спектры, интенсивности линий переходов $C^1\Sigma_g^+ \rightarrow A^1\Sigma_u^+$ и $c^3\Sigma_g^+ \rightarrow\,a^3\Sigma_u^+$ в жидком нормальном $\rm He$ и заселенность вращательных уровней термов $C^1\Sigma_u^+$ и $c^3\Sigma_u^+$

Вращательные спектральные линии эксимера $\rm He_2^*$ в диапазоне $910$–$930$ нм наблюдались в коронном разряде в нормальном жидком $\rm He$ при температуре $4.2$ K и давлении $1$ атм. Спектральный диапазон заполнен вращательными линиями синглета $C^1\Sigma_g^+ \rightarrow A^1\Sigma_u^+$ и триплета $c^3\Sigma_g^+ \rightarrow a^3\Sigma_u^+$. Эти переходы заканчиваются на вращательных уровнях самых низких метастабильных термов $A^1\Sigma_u^+$ и $a^3\Sigma_u^+$ эксимера $\rm He_2^*$. При этом заселенность вращательных уровней с номером $K'$ верхних термах $C^1\Sigma_u^+$ и $c^3\Sigma_u^+$ (количество молекул с вращательным моментом $K'$ в ансамбле возбужденных молекул в разряде) пропорциональна интенсивности вращательных линий с обозначением $K'$ синглета $C^1\Sigma_g^+ \rightarrow A^1\Sigma_u^+$ и триплета $c^3\Sigma_g^+ \rightarrow a^3\Sigma_u^+$. Заселенности могут быть вычислены по экспериментальным интенсивностям вращательных спектральных линий. Излучающая плазма короны в жидком $\rm Не$ неравновесная, и заселенности вращательных уровней не соответствуют больцмановскому распределению. Эффективная вращательная температура превышает температуру $4.2$ К жидкого $\rm He$.