Особенности электросопротивления жидкого вольфрама в условиях ограничения объема и при свободном расширении

Показано, что при нагревании металлов импульсом тока большой плотности без ограничения расширения величина $K=m/\alpha\tau$, входящая в выражение для удельного сопротивления ($\alpha$ – число электронов проводимости на атом, $\tau$ и $m$ – время релаксации и эффективная масса электрона), уменьшается для вольфрама в начальной стадии жидкого состояния и увеличивается для жидких $\mathrm{Cu}$, $\mathrm{Au}$, $\mathrm{Ni}$, $\mathrm{Ir}$, $\mathrm{Rh}$. Наблюдаемое уменьшение $K$ связано с тепловым расширением жидкого вольфрама: при его нагревании в ограниченном объеме падение $K$ в начале жидкой области выражено слабее. Для жидкой меди ограничение объема ослабляет нарастание $K$ по сравнению со случаем нагревания меди при свободном расширении. Увеличение плотности жидкого металла при заданной величине введенной в него энергии для начальной области жидкого состояния вольфрама приводит к росту $K$, а для меди к уменьшению.