Уравнение переноса для масштаба времени турбулентного скалярного поля

Двухпараметрические модели турбулентности, типа широко используемой $K$–$\epsilon$-модели и $\langle\theta^2\rangle$–$\epsilon_\theta$-модели для скалярного поля, вызывают серьезные затруднения при моделировании пристенных течений из-за отсутствия естественного граничного условия на стенке для диссипации энергии турбулентности $\epsilon$ и деструкции скалярного поля (концентрации, температуры) $\epsilon_\theta$. Эту трудность можно преодолеть, если вместо $\epsilon$ и $\epsilon_\theta$ в качестве второго параметра модели использовать временные масштабы турбулентного динамического $\tau\equiv K/\epsilon$ и скалярного $\tau_\theta=1/2\langle\theta^2\rangle/\epsilon_\theta$ полей. В работе выведено $\tau_\theta$-уравнение и из решения простейших задач турбулентного переноса определены входящие в него численные коэффициенты.