Динамическая магнитная восприимчивость в спин-фермионной модели купратных сверхпроводников

В рамках $SU(2)$-инвариантной спин-фермионной модели электронного строения CuO$_2$-плоскости оксидов меди методом диаграммных техник для спиновых и фермиевских операторов получено точное представление для мацубаровской функции Грина подсистемы локализованных спинов $D_\perp(k,i\omega_m)$. Это представление включает массовый оператор Ларкина $\Sigma_{\mathrm L}(k,i\omega_m)$, силовой $P(k,i\omega_m)$ и поляризационный $\Pi(k,i\omega_m)$ операторы. Вычисление в однопетлевом приближении массового и силового операторов для гейзенберговской системы спинов, находящейся в состоянии квантовой спиновой жидкости, позволило в явном виде записать функцию Грина $D_\perp(k,i\omega_m)$ и установить соответствие с результатом Шимахары и Такады. Существенным моментом развитого подхода явился учет спин-поляронной природы фермиевских квазичастиц спин-фермионной модели при нахождении вкладов кислородных дырок в спиновую восприимчивость через поляризационный оператор $\Pi(k,i\omega_m)$.