Скрытая суперсимметрия как метод построения низкоэнергетических суперполевых эффективных действий

Представлен общий метод построения низкоэнергетического суперполевого квантового эффективного действия для суперсимметричных теорий Янга–Миллса с расширенной суперсимметрией в кулоновской фазе, основанный на требовании инвариантности относительно неявной (скрытой) части соответствующей полной суперсимметрии. В качестве примеров выведены $\mathcal N=4$ суперсимметричное эффективное действие в $4D$, $\mathcal N=4$ суперсимметричной теории Янга–Миллса, $\mathcal N=2$ суперсимметричное эффективное действие в $5D$, $\mathcal N=2$ суперсимметричной теории Янга–Миллса и $\mathcal N=(1,1)$ суперсимметричное эффективное действие в $6D$, $\mathcal N=(1,1)$ суперсимметричной теории Янга–Миллса. Они обладают соответственно явными $4D$, $\mathcal N=2$ суперсимметриями, $5D$, $\mathcal N=1$ суперсимметриями и $6D$, $\mathcal N=(1,0)$ суперсимметриями вне массовой поверхности. Во всех случаях эффективное действие зависит от ковариантных суперполевых напряженностей калибровочного мультиплета и суперполей гипермультиплета. Рассмотренные примеры демонстрируют замечательные возможности подхода гармонических суперпространств в квантовой области.