О возможности резонансного трехфотонного изотопно-селективного возбуждения излучением двух импульсных ИК лазеров колебательных состояний с v = 3 моды $\nu_3$ молекул UF$_6$ в газодинамически охлажденном молекулярном потоке

Рассмотрена возможность резонансного изотопно-селективного заселения состояний с v = 3 колебательной моды $\nu_3$ молекул UF$_6$ в результате трехфотонного бихроматического возбуждения молекул ИК излучением двух импульсных CF$_4$-лазеров и двух импульсных пара-H$_2$-лазеров. Предложены конкретные схемы и анализируется возможность возбуждения молекул $^{238}$UF$_6$ и $^{235}$UF$_6$ в состояния с v = 3 колебательной моды $\nu_3$ двумя CF$_4$-лазерами (или пара-H$_2$-лазерами), генерирующими в области 16 мкм, на частотах, которые значительно (на $\sim$3.5 – 17 см$^{-1}$) отстроены от полос линейного поглощения на частотах колебаний $\nu_3$ указанных молекул в газодинамически охлажденном молекулярном потоке. Однако сумма удвоенной частоты генерации первого лазера 2$\nu_{L1}$ и частоты второго лазера $\nu_{L2}$ (2$\nu_{L1}$ + $\nu_{L2}$) равна частоте перехода v = 0 $\to$ v = 3 колебательной моды $\nu_3$ молекул UF$_6$. При совпадении во времени обоих лазерных импульсов реализуется возможность селективного возбуждения молекул UF$_6$ из основного колебательного состояния с v = 0 в состояние с v = 3 колебательной моды $\nu_3$. Предложенные схемы возбуждения молекул UF$_6$ в состояния с v = 3 сопоставляются с реализованными ранее схемами эффективного возбуждения состояний с v = 3 колебательной моды $\nu_3$ (F$_1$) и с v = 2 колебательной моды $\nu_3$ (A$_1$) молекул SF$_6$ соответственно трех- и двухчастотным излучением импульсных CO$_2$-лазеров.