Изучение свойств двухцветной КХД при ненулевой барионной плотности методом решеточного моделирования

Свойства КХД при нулевой барионной плотности хорошо изучены благодаря методу решеточного моделирования. К сожалению, метод решеточного моделирования не может быть применен при ненулевой барионной плотности из-за проблемы знака. Поэтому наши знания о свойствах КХД при ненулевой барионной плотности очень ограничены. Одним из методов, который позволяет изучать свойства КХД с барионной плотностью, является решеточное моделирование теорий, в которых проблема знака отсутствует. Доклад посвящен результатам решеточного моделирования подобной теории – $\operatorname{SU}(2)$ КХД с ненулевой барионной плотностью. Расчеты проводились при нулевой температуре и с двумя ароматами динамических кварков. В рамках исследования обнаружены несколько фаз исследуемой теории: адронная фаза при малых значениях химического потенциала ($\mu_q$); фаза Бозе-Эйнштейновской конденсации скалярных дикварков при промежуточных значениях $\mu_q$; фаза конденсации кварковых куперовских пар при больших $\mu_q$. При сверхвысоких плотностях ($\mu_q \sim 1000 MeV$) обнаружен переход конфайнмент/деконфайнмент, который проявляется себя через рост Поляковской линии и исчезновение натяжения струны. Так же обнаружено, что после перехода конфайнмент/деконфайнмент начинает уменьшаться пространственное натяжение струны и в области $\mu_q>2000 MeV$ пространственное натяжение струны полностью исчезает. Таким образом, деконфайнмент в плотной среде сильно отличается от температурного деконфайнмента. А в области $\mu_q>2000 MeV$ кварк-глюонная плазма похожа на слабовзаимодействующий газ кварков и глюонов, что так же отличается от кварк-глюонной плазмы при высокой температуре.