Каскадный механизм зарождения вакансионных пор в облучаемых металлах

Образование и рост пор в металлах и сплавах при облучении быстрыми нейтронами оказывает существенное влияние на работоспособность металлических материалов ядерных и термоядерных реакторов при высоких повреждающих дозах. Представляет интерес выяснить роль каскадов смещений, вызываемых быстрыми нейтронами и ионами, в процессе образования вакансионных пор. Результаты ЭВМ-моделирования (см. обзор 1) и прямые наблюдения методом ионного проектора свидетельствуют о том, что в каскадах смещений образуются вакансионные скопления, состоящие из 100 и более вакансий (ВАК). Ранее Голубов и Конобеев 3 нашли выражение для скорости зарождения ВАК-пор в случае, когда в металле в каскадах смещений с постоянной скоростью K(x)генерируются скопления из x вакансий на основе широко используемого приближения, в котором подвижными дефектами считаются лишь ВАК и собственные междоузельные атомы (СМА). Печенкин и Строкова 4 обобщили теорию флуктуационного зарождения вакансионных пор в облучаемых металлах, развитую независимо Катцем и Видерзихом5 и Расселомe 6, учтя термическую подвижность дивакансий (ди-ВАК).
В данной работе скомбинированы подходы, развитые в3,4, с целью получить общее выражение для скорости образования ВАК-пор с учетом процессов их флуктуационного и каскадного образования и с учетом термической подвижности ди-ВАК.