О зависимости сверхпроводящей щели от волнового вектора в Pr$_{0.89}$LaCe$_{0.11}$CuO$_{4}$

На основе модели нижней хаббардовской подзоны найдены решения уравнения Бардина–Купера–Шриффера с учетом трехцентровых корреляций, суперобменного, кулоновского, фононного и спин-флуктуационного механизмов спаривания квазичастиц. В качестве примера рассмотрено соединение Pr$_{0.89}$LaCe$_{0.11}$CuO$_{4}$. Зависимость сверхпроводящей щели от волнового вектора вдоль контура Ферми хорошо аппроксимируется выражением вида $\Delta_{\phi} = \Delta_{0} \left(B \cos(2\phi) + (1 - B) \cos(6\phi)\right)$, где угол $\phi$ отсчитывается от границы зоны Бриллюэна. Рассчитанные значения параметров $\Delta_{0}$ и $B$ соответствуют экспериментальным данным. Роль фононного механизма относительно мала. Конкуренция же других указанных механизмов в формировании величины $\Delta_{0}$ оказалась довольно сильной и эффект их интерференции важен, причем он различен на различных участках поверхности Ферми. Основной вклад в формирование компоненты пропорциональной $\cos(6\phi)$ (высшая гармоника щели) обусловлен спин-флуктуационным и кулоновским взаимодействиями. Численно и аналитически доказано, что роль трехцентровых корреляций сводится к ослаблению суперобменного механизма.