Топологический сценарий высокотемпературной сверхпроводимости купратов

Структура объединенной фазовой диаграммы высокотемпературных сверхпроводников, принадлежащих семейству купратов, изучается на основе теории фермионной конденсации. Выяснены предпосылки топологической перестройки ландауского состояния с образованием плоской зоны, примыкающей к номинальной ферми-поверхности. Исследовано обусловленное этой перестройкой неферми-жидкостное поведение купратов в нормальной фазе. Основное внимание уделено неферми-жидкостному поведению сопротивления $\rho(T)$, включая экспериментально наблюдаемый кроссовер от линейного по температуре сопротивления $\rho(T,x)=A_1(x)T$ при значениях допинга $x$ ниже критического значения $x_c^h$, отвечающего границе области сверхпроводимости, к квадратичной зависимости от $T$ при $x>x_c^h$, что не совместимо с предсказаниями традиционного сценария квантовой критической точки. Продемонстрировано, что наклон коэффициента $A_1(x)$ универсален и принимает одинаковое значение на обеих границах объединенной фазовой даграммы купратов в согласии с имеющимися экспериментальными данными. Показано также, что в купратах именно фермионный конденсат ответственен за спаривание в $D$-состоянии. При этом эффективное кулоновское отталкивание в куперовском канале, препятствующее существованию сверхпроводимости обычных металлов в $S$-канале, делает его высокотемпературным в $D$-канале.