Динамика спина в модели Френкеля с учетом изменения инерционных свойств электрона

В области значений параметров $\gamma\gg 1$, $a_{e}\lesssim \chi\ll 1$ ($\gamma$ – лоренц-фактор, $a_{e}=\frac12 (g-2)$, $\chi=\sqrt{(eF_{\mu\nu}p_{\nu})^{2}}/m_{e}^{3}$) уравнения движения модели Френкеля приводят к обобщению системы уравнений Лоренца и Баргмана–Мишеля–Телегди (БМТ). Модификация связана с учетом френкелевской добавки $m_{\text{Fr}}$ к массе электрона и может представлять интерес для планируемых в настоящее время экспериментов с релятивистскими пучками. Полученное уравнение Френкеля–БМТ содержит продольную часть с зависящим от времени коэффициентом, не равным нулю при $g=2$. В случае постоянных фоновых полей уравнения траектории и спина могут быть проинтегрированы с требуемой точностью, если известна первообразная функции $m_{\text{Fr}}(\tau)$. Для спин-орбитального вклада $\Delta m_{so}$ в сдвиг массы найдено новое представление через геометрические инварианты мировых линий. Показано, что скорость изменения $\Delta m_{so}$ определяется величиной ${\sim}\,(a_{e}+m_{\text{Fr}}/m_{e})$. Указано на принципиальную возможность периодического изменения спинового света вдоль траектории пучка.