Определение позиций примесных центров в ядре дислокации в кристалле NaCl из спектров магнитопластичности

Изучены спектры пробегов $l(\nu)$ краевых дислокаций в кристаллах NaCl при их экспозиции в схеме электронного парамагнитного резонанса в скрещенных магнитных полях: поле Земли ($50$ мкТл) и поле накачки ($2.5$ мкTл, $5$–$440$ кГц). Спектры измерены для серии углов $\theta=0^\circ{-}5^{\circ}$ поворота образца вокруг его ребра [100] относительно поля Земли. Тонкая структура спектров содержит серию пиков, резонансные частоты которых описываются эмпирической зависимостью $\nu^{\pm}_{i} = A\sin(\theta \pm \Delta\theta_{i}) \approx A(\theta \pm \Delta\theta_{i})$. В пределах погрешностей эксперимента параметры $\Delta \theta_i$ от угла $\theta$ не зависят. В рамках используемой модели “замороженных” магнитных моментов, связанных с примесным центром Ca$^+$–Cl$^0$, углы $\Delta \theta_i$ характеризуют отклонение оси центра от направления $\langle100\rangle$ в ядре дислокации. Полученные спектры позволяют найти эти углы: $\Delta \theta_i = (\nu^{+}_{i} - \nu^{-}_{i})/2A$. Компьютерное моделирование ядра краевой дислокации дает набор углов $\Delta \theta_i$, близких к измеренным значениям. По низкочастотному краю спектра $l(\nu)$ получена оценка времени спин-решеточной релаксации центра на дислокации: $\tau_{s-l}\sim10^{-4}$ с.