Энергия основного состояния квантовых жидкостей

На основе закона соответственных состояний для квантовых жидкостей и опытных данных по зависимости энергий $E^{0}_{4}(n)$, $E^{0}_{3}(n)$ основного состояния от плотности $n$ изотопов He$^{4}$, He$^{3}$ определены кинетические ($K^{0}_{4}(n)$ и $K^{0}_{3}(n)$) и потенциальные ($V^{0}_{4}(n)$ и $V^{0}_{3}(n)$) энергии атомов He$^{4}$ и He$^{3}$. В приближении бесструктурной квантовой жидкости потенциальные энергии равны, $V^{0}_{4}(n)=V^{0}_{3}(n)$, а кинетические обратно пропорциональны массе атома: $K^{0}_{4}(n)=\frac{3}{4}K^{0}_{3}(n)$. Потенциальная энергия, определенная выражением $V^{0}=4E^{0}_{4}-3E^{0}_{3}$, с большой точностью линейно зависит от плотности $n$, что связано со слабо представленным ближним порядком в жидком гелии. Кинетическая энергия жидкого He$^{4}$ определяется соотношением $K^{0}_{4} = 3 (E^{0}_{3}-E^{0}_{4})$, которое согласуется с опытными данными по рассеянию нейтронов в жидком He$^{4}$. Величины $K^{0}_{4}(n)$ и $K^{0}_{3}(n)$ определяют масштаб всех термодинамических характеристик жидкости в области температур, где можно пренебречь эффектами статистики частиц.