|
Эта публикация цитируется в 1 научной статье (всего в 1 статье)
КОНДЕНСИРОВАННОЕ СОСТОЯНИЕ
Энергия основного состояния квантовых жидкостей
А. М. Дюгаевab, П. Д. Григорьевb, Е. В. Лебедеваc a Max Planck Institute for the Physics of Complex Systems
b Институт теоретической физики им. Л. Д. Ландау РАН, отделение в г. Черноголовке
c Институт физики твердого тела РАН
Аннотация:
На основе закона соответственных состояний для квантовых жидкостей и
опытных данных по зависимости энергий $E^{0}_{4}(n)$,
$E^{0}_{3}(n)$ основного состояния от плотности $n$ изотопов He$^{4}$, He$^{3}$ определены кинетические
($K^{0}_{4}(n)$ и $K^{0}_{3}(n)$) и потенциальные ($V^{0}_{4}(n)$ и $V^{0}_{3}(n)$)
энергии атомов He$^{4}$ и He$^{3}$. В приближении бесструктурной квантовой
жидкости потенциальные энергии равны, $V^{0}_{4}(n)=V^{0}_{3}(n)$, а
кинетические обратно пропорциональны массе атома:
$K^{0}_{4}(n)=\frac{3}{4}K^{0}_{3}(n)$. Потенциальная энергия, определенная
выражением $V^{0}=4E^{0}_{4}-3E^{0}_{3}$, с большой точностью линейно зависит от
плотности $n$, что связано со слабо представленным ближним порядком в жидком
гелии. Кинетическая энергия жидкого He$^{4}$ определяется соотношением
$K^{0}_{4} = 3 (E^{0}_{3}-E^{0}_{4})$, которое согласуется с опытными данными по
рассеянию нейтронов в жидком He$^{4}$. Величины $K^{0}_{4}(n)$ и $K^{0}_{3}(n)$
определяют масштаб всех термодинамических характеристик жидкости в области
температур, где можно пренебречь эффектами статистики частиц.
Поступила в редакцию: 10.04.2013 Исправленный вариант: 04.06.2013
Образец цитирования:
А. М. Дюгаев, П. Д. Григорьев, Е. В. Лебедева, “Энергия основного состояния квантовых жидкостей”, Письма в ЖЭТФ, 98:1 (2013), 38–42; JETP Letters, 98:1 (2013), 33–37
Образцы ссылок на эту страницу:
https://www.mathnet.ru/rus/jetpl3461 https://www.mathnet.ru/rus/jetpl/v98/i1/p38
|
Статистика просмотров: |
Страница аннотации: | 272 | PDF полного текста: | 65 | Список литературы: | 59 | Первая страница: | 8 |
|