Флуктуационное взаимодействие изинговских подсистем

Построена фазовая диаграмма двух изинговских подсистем $\sigma $ и $s$ на решетке Бете с координационным числом 4 (упрощенном аналоге квадратной решетки). В отличие от известной модели Эшкина-Теллера, взаимодействие между этими подсистемами имеет чисто флуктуационную природу, то есть не проявляется в основном состоянии и обращает в нуль суммы произведений средних спинов $\langle\sigma \rangle\langle s\rangle$ (взаимодействия такого рода реализуются в решеточных адсорбированных системах с дипольно-подобными межмолекулярными взаимодействиями и сильной азимутальной угловой зависимостью адсорбционного потенциала симметрии С$_4$). Кроме обычных состояний, высокотемпературного неупорядоченного ($\langle\sigma \rangle=\langle s\rangle=0$) и низкотемпературного упорядоченного ($\langle\sigma \rangle$ и $\langle s\rangle \neq 0$), рассматриваемая система также может находиться и в коррелированном состоянии ($\langle\sigma s\rangle\neq 0$ при $\langle\sigma \rangle=\langle s\rangle=0$). В теории ориентационных фазовых переходов такое состояние соответствует принципиально новой, промежуточной по температуре фазе, в которой возникает выделенное направление длинных осей молекул при отсутствии спонтанной поляризации. Результаты монте-карловского моделирования на квадратной решетке согласуются с выводами, полученными для решетки Бете. Обсуждаются характеристики ориентационного фазового перехода в монослое $2\times1$ молекул CO, адсорбированных на поверхности NaCl(100).