Особенности магнитного состояния $f$-электронов в стабилизированной $\delta$-фазе сплава $\mathrm{Pu_{0.95}Ga_{0.05}}$

В сплаве $\mathrm{Pu_{0.95}Ga_{0.05}}$, относящемся к области стабилизированной $\delta$-фазы системы Pu–Ga, измерены спектры ЯМР $\mathrm{^{69}Ga}$ в интервале температур (10–650) K и статическая магнитная восприимчивость $(\chi)$ в интервале $T=(20\text{--}350)\,$K. В области $T>T^*=235\,$K зависящая от температуры магнитная часть сдвига $K(T)$ линии ЯМР Ga повторяет ход $\chi(T)$, следуя зависимости закона Кюри–Вейсса: $K(T)\sim(T+\Theta)^{-1}$ c $\Theta=280(40)\,$K, типичной для некогерентного режима спиновых флуктуаций локализованных $f$-электронов в концентрированных немагнитных кондо-системах. Оценка эффективного магнитного момента $\mu_{\mathrm{eff},5f}(g_e=2)=0.15(5)\,\mu_B$/ат Pu указывает на сильное подавление спинового магнетизма в сплаве, в котором конфигурация $f$-оболочки ионов Pu близка к атомноподобной $f^6$. Различие $K(T)$ и $\chi(T)$ сплава при $T<T^*$ анализируется с использованием двухжидкостного описания кондо-решеток, развитого Пайнсом и др. [15, 16] для области формирования когерентного состояния тяжелой ферми-жидкости. Обсуждаются возможные причины аномального роста длинноволновых вкладов в пространственной дисперсии $\chi_{ff}$ локализованной компоненты спиновой восприимчивости $f$-электронов, обнаруженного в области температур ниже 50 K.